Estamos en la era de la computación cuántica de escala intermedia y ruidosa (NISQ, por sus siglas en inglés); los ordenadores cuánticos actuales ya tienen cientos de cúbits pero muy ruidosos. La siguiente era será la de los ordenadores cuánticos con corrección de errores (que simularán cada cúbit lógico sin ruido usando decenas o cientos de cúbits físicos muy ruidosos); pero aún están lejos las máquinas con decenas de miles de cúbits físicos que serán necesarias. ¿Sirven para algo práctico los ordenadores NISQ actuales? La verdad, no sirven para resolver ningún problema de interés industrial. Sin embargo, se están proponiendo aplicaciones en ciencia básica (bueno, en física cuántica). Se publicó en Nature el uso de un ordenador cuántico IBM tipo Eagle de 127 cúbits (ibm_kyiv) para simular un modelo de espines en interacción; para ello se usó una técnica de mitigación de errores que se demostró con otro ordenador de IBM de 27 cúbits y que se publicó en Nature Physics. Pero el nuevo resultado tiene muchas limitaciones: se simuló el hamiltoniano trotterizado (de poco interés para un físico cuántico), solo se ejecutaron 60 pasos de tiempo (se ejecutaron 2880 puertas lógicas CNOT), para la topología de la red de espines se usa la de los cúbits del ordenador cuántico y, entre otras cosas, no se ha logrado la ventaja cuántica pues el sistemas se puede simular en un superordenador clásico. A pesar de todo ello se anunció que era la primera aplicación útil de un ordenador NISQ. Salvo que seas un físico cuántico, será inútil para ti.

No ha tardado en llegar una segunda aplicación práctica, usando otro ordenador cuántico de IBM tipo Eagle de 127 cúbits (ibm_washington). Se ha publicado en arXiv (con seguridad aparecerá pronto en una revista) un algoritmo cuántico para el descubrimiento de invariantes locales (también llamados integrales del movimiento o leyes de conservación) en modelos integrables de espines desordenados; estos invariantes corresponden a una secuencia de operadores cuánticos (puertas lógicas) que aplicadas a los cúbits determinan un valor que no cambia durante la dinámica del sistema (en realidad, se usa una base de operadores Pauli y se calculan los coeficientes del invariante en dicha base). Existe un algoritmo clásico que permite verificar un invariante de forma eficiente (lo que permite estimar el error en los coeficientes calculados por el algoritmo cuántico). En un sistema físico con n cúbits se pueden determinar n invariantes (LIOMs, por sus siglas en inglés); en el artículo se han determinado 104 LIOMs para un modelo unidimensional simulado con 104 cúbits y 124 LIOMs para uno bidimensional con 124 cúbits. De nuevo, el resultado tiene muchas limitaciones, siendo la más relevante que se calculan invariantes aproximados, es decir, que los coeficientes del invariante calculados tienen errores (como un tercio tienen tanto error que su valor es inútil en la práctica). A pesar de ello, el artículo se vende como una nueva aplicación práctica de los ordenadores NISQ.

Los artículos son Youngseok Kim, …, Kristan Temme, Abhinav Kandala, «Evidence for the utility of quantum computing before fault tolerance,» Nature 618: 500-505 (14 Jun 2023), doi: https://doi.org/10.1038/s41586-023-06096-3; Youngseok Kim, …, Kristan Temme, Abhinav Kandala, «Scalable error mitigation for noisy quantum circuits produces competitive expectation values,» Nature Physics 19: 752-759 (06 Feb 2023), doi: https://doi.org/10.1038/s41567-022-01914-3; Oles Shtanko, Derek S. Wang, …, Zlatko Minev, «Uncovering Local Integrability in Quantum Many-Body Dynamics,» arXiv:2307.07552 [quant-ph] (14 Jul 2023), doi: https://doi.org/10.48550/arXiv.2307.07552. También cito a Matija Medvidović, Giuseppe Carleo, «Classical variational simulation of the Quantum Approximate Optimization Algorithm,» npj Quantum Information 7: 101 (18 Jun 2021), doi: https://doi.org/10.1038/s41534-021-00440-z; Markus Schmitt, Markus Heyl, «Quantum Many-Body Dynamics in Two Dimensions with Artificial Neural Networks,» Physical Review Letters 125: 100503 (02 Sep 2020), doi: https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.125.100503. También recomiendo la versión divulgativa en Göran Wendin, Jonas Bylander, «Quantum computer scales up by mitigating errors,» News & Views, Nature 618: 462-463 (14 Jun 2023), doi: https://doi.org/10.1038/d41586-023-01884-3.

Se ha simulado un sistema de espines acoplados regido por el modelo Ising; en concreto, se usa el hamiltoniano estándar H = H_ZZ + H_X = − J ∑ Z_i Z_j + h ∑ X_i, donde J>0 es la constante de acoplamiento entre espines cercanos (i<j) y h es un campo transversal global. Si los espines están distribuidos en una recta se tiene un modelo unidimensional (1D) y si están distribuidos con cierta conectividad en un plano será bidimensional (2D); en el artículo, la conectividad de los espines es idéntica a la de los cúbits del ordenador cuántico ibm_kyiv de 127 cúbits de IBM que se ha usado (que se muestra a la derecha en esta figura, donde cada círculo negro con un número representa un cúbit que simulará un espín). En la simulación los espines se sustituyen por cúbits, los operadores Z_i por operadores de rotación binaria R_ZiZj(θ_J) y los operadores X_i por rotaciones unarias R_Xi(θ_h). Para simplificar la simulación, se fija θ_J = − π/2, que permite implementarla con una puerta lógica CNOT (inversor controlado); lo que en la parte izquierda de la figura se llama capa ZZ. En cuanto al otro ángulo, θ_h, se usa como parámetro libre, siendo variado en las simulaciones entre 0 y π/2. Como muestra la figura de la derecha, hay cúbits conectados con otros tres cúbits mediante tres capas ZZ, que se representan mediante tres colores (rojo, azul y verde), aunque son idénticas, pero la mayoría de los cúbits solo están conectados con otros dos cúbits mediante dos capas ZZ (cuyos colores dependen del cúbit).

La dinámica de este sistema físico está dada por |ψ(t)〉 = exp(−i H t) |ψ(0)〉, pero su simulación en el ordenador cuántico requiere discretizar el tiempo, t_nn = n Δt, y usar un método numérico; en este caso se usa el método de separación de operadores (operator splitting) basado en la fórmula de Trotter para el operador exponencial, exp(−i H t) ≈ ∏ exp(−i H_ZZ  Δt) exp(−i H_X Δt), cuyo error es lineal en el paso de tiempo, O(Δt). En el artículo en Nature se afirma que se simula el modelo de Ising trotterizado, así se oculta bajo la alfombra el error asociado al método numérico. Además, se simula el sistema en un número pequeño de pasos de tiempo, t ∈ [0, N Δt], con N ≤ 20. Luego el sistema físico simulado no tienen ninguna utilidad para un físico especializado en modelos de espines, a pesar de que en el artículo de Nature la palabra utilidad aparece en el titular.

El algoritmo de mitigación de errores se explica en el artículo en Nature Physics, donde se valida usando el mismo algoritmo, pero con 26 cúbits en un ordenador de IBM tipo Falcon con 27 cúbits (ibmq_kolkata). Los detalles de por qué funciona requieren cierta física cuántica, así que me limitaré a comentar que se aplica una técnica llamada extroplación de ruido cero (zero-noise extrapolation); en concreto, se implementa usando puertas de Pauli ajustadas con unos parámetros aleatorios (el llamado Pauli Twirling), que se aplican antes y después de las puertas CNOT en la capa ZZ. Esta técnica se ilustran en la figura de la derecha como espirales de colores (muy psicodélicas para mi gusto) marcadas con la palabra Twirl.

Se ha verificado que el algoritmo cuántico funciona comparando sus resultados con simulaciones clásicas hasta 15 pasos de tiempo usando tres versiones del algoritmo; sus resultados se muestran en esta figura. Estas simulaciones clásicas son factibles porque la región de influencia de un cúbit (el número de cúbits con los que puede llegar a entrelazarse durante la dinámica del sistema) crece con el número de pasos de tiempo; en 20 pasos esta región cubre todos los 127 cúbits, pero para 15 pasos dicha región cubre muchos menos cúbits (que dependen del algoritmo). En setas figuras dicha región se muestra como un tronco de cono de color naranja; en las tres versiones del algoritmo para la verificación la región de influencia cubre 31, 37 y 68 cúbits (como ilustra la figura). Los resultados sin mitigación de errores (círculos de color verde) son bastante malos (compara los puntos verdes con la curva continua de la simulación clásica). Por fortuna, al aplicar el algoritmo de mitigación los resultados del algoritmo cuántico son muy parecidos a los resultados simulados; al menos para el algoritmo de la izquierda, pues para ángulos θ_h grandes hay desviaciones para el algoritmo del centro y grandes desviaciones para el algoritmo de la derecha. Aún así, los resultados validan que la técnica de mitigación que funcionaba en el ordenador Falcon de 27 cúbits también funciona en Eagle de 127 cúbits.

Los resultados con 20 pasos de tiempo, que no se pueden simular en un ordenador clásico según los autores, se muestran en la figura que abre esta entrada (te recomiendo echarle una nueva ojeada a la parte derecha marcada 〈Z₆₂〉). Los resultados cuánticos con mitigación de errores son novedosos, aunque dudo mucho que tengan alguna utilidad práctica para los físicos expertos en el modelo de Ising. Dichos resultados se comparan con simulaciones clásicas usando un algoritmo variacional basado en matrices tensoriales (resultados de color rosa marcados como MPS y de color rojo como isoTNS). Como puedes ver en las figuras de verificación, estos dos métodos dan resultados bastante pobres hasta 15 pasos de tiempo; sin embargo, para el algoritmo 〈Z₆₂〉 de 20 pasos de tiempo los resultados de MPS son bastante buenos (lo que resta utilidad al resultado cuántico).

El otro artículo que te quería comentar es la segunda aplicación práctica del ordenador Eagle de IBM, un algoritmo de estimación de invariantes en un modelo integrable de espines implementado con 124 cúbits. Como puedes ver en esta imagen, al más puro estilo IBM, la condición inicial usada es una versión pixelada de las letras IBM. Te recuerdo que un modelo físico con n grados de libertad es integrable (en el sentido de Liouville) si tiene n magnitudes conservadas o invariantes linealmente independientes entre sí; en sistemas mecánicos se suelen llamar integrales locales del movimiento  (LIOMs, por las siglas en inglés de Local Integrals Of Motion), porque el conjunto completo de los invariantes se puede usar para parametrizar las órbitas. En un sistema mecánico conservativo se conservan la masa, el momento lineal y la energía, aunque a veces hay magnitudes conservadas adicionales; uno de los grandes descubrimientos de la segunda mitad del siglo XX es que hay sistemas mecánicos con n grados de libertad (como la red de Toda) tienen tantas magnitudes conservadas como grados de libertad; dichos sistemas se llaman integrables. Por supuesto, en física cuántica también hay sistemas cuánticos integrables; en estos sistemas las magnitudes conservadas son combinaciones lineales de operadores cuánticos (una base habitual es la de operadores de Pauli).

Los n LIOMS del sistema L₁, L₂, …, L_n, con operados hermíticos que conmutan con el hamiltoniano [H, L_i] = 0 y conmutan entre sí [L_i, L_j] = 0, para i ≠ j. Hay infinitas bases para escribir los LIOMS, pero en el artículo se usa una base con operadores de Pauli multicúbit; el algoritmo cuántico determinará los coeficientes (pesos de Pauli) en dicha base para cada LIOM. Por supuesto, como el algoritmo cuántico aplica un número finito de pasos y además los cúbits usados tienen error, los invariantes que se estiman son aproximados. Se puede verificar que son invariantes usando la relaciones de conmutación, que se cumplirán solo de forma aproximada (en rigor, los invariantes con gran error no serán invariantes).

Se puede construir un modelo de Ising de espines que sea integrable, en el que se pueden determinar de forma analítica todas las magnitudes cuánticas conservadas. Si se perturba dicho sistema de forma adecuada, se puede esperar que la integrabilidad se preserve para si la perturbación es pequeña; el problema es que determinar las nuevas magnitudes cuánticas conservadas es un problema muy costoso para un ordenador clásico, luego ideal para un ordenador cuántico. En el nuevo artículo, aparecido en arXiv, pero que se publicará en una prestigiosa revista sin problemas, se propone un modelo de Ising integrable cuando no hay desorden (cierto parámetro θ = 0); para un nivel pequeño de desorden debería seguir siendo integrable, es decir, por debajo de cierto nivel de desorden para θ < θ_c (cuando el desorden sea muy grande θ_c < θ ≤ π/2 el sistema se comportará de forma caótica, en el sentido del caos cuántico, es decir, de forma ergódica). Se espera que para θ = 0.1 π sea integrable, pero que para θ = 0.3 π no lo sea. La utilidad práctica de la simulación cuántica es determinar el parámetro crítico θ_c y algunos de sus invariantes para θ = 0.1 π (digo que algunos porque con n grados de libertad un sistema cuántico tiene 2ⁿ invariantes, lo que hace imposible determinarlos todos para n grande).

Las simulaciones se han realizado con dos ordenadores de IBM, ibmq_kolkata de 27 cúbits y ibm_washington de 127 cúbits. El operador que implementa la evolución del sistema se denomina ciclo de Floquet (corresponde a los rectángulos verdes en esta figura), pero no entraré en los detalles matemáticos. Se han aplicado hasta 20 ciclos de Floquet (lo que equivaldría a 20 pasos de tiempo en el otro artículo). El modelo unidimensional (1D) con 104 cúbits se ha usado para verificar el algoritmo, ya que se puede diagonalizar el hamiltoniano y se puede resolver el problema de forma analítica. Se ha estimado un valor crítico del parámetro de θ_c ≈ 0.16 π (que corresponde con el valor esperado al diagonalizar). Se han estimado 104 LIOMs aproximados, que como se observa en la parte derecha de esta figura (puntos azules), presentan claras desviaciones respecto a la predicción teórica (línea a trazos). Aún así, se considera que los resultados validan el algoritmo cuántico.

En el modelo 2D con 124 cúbits no se puede realizar la diagonalización (debido a la topología del sistema de espines, que corresponde a la de los cúbits del ordenador Eagle de IBM). Por tanto, los resultados obtenidos no se pueden verificar y se pueden considerar novedosos. No se ha podido determinar el valor crítico del parámetro θ_c (se calcula a partir de transición brusca en un parámetro de orden que marca la frontera con el comportamiento ergódico, pero solo se ha observado una transición suave, cuya causa podría ser el ruido de los cúbits). Los 124 invariantes estimados tienen bastante error (la llamada imprecisión en esta figura, a la izquierda). Aún así, como trabajo pionero que propone un nuevo algoritmo de cierta utilidad (en ciencia básica), los resultados me parecen interesantes.

Por supuesto, te preguntarás si se ha logrado la ventaja cuántica en estos algoritmos cuánticos útiles implementados en ordenadores de IBM con 127 cúbits. Los autores dicen que sí, sin embargo, debemos ser cautos. Simular estos resultados simulando el funcionamiento del ordenador cuántico con 127 cúbits está más allá de lo que podrán lograr los superordenadores (clásicos) en este siglo. Sin embargo, para simular estos modelos de espines no hay que simular por fuerza bruta el ordenador cuántico, se pueden aprovechar muchas de las simetrías de este sistema para reducir el coste computacional. De hecho, un sistema equivalente con 64 espines ha sido simulado usando una estación de trabajo (workstation) gracias a una nueva técnica basada en redes de neuronas artificiales, resultado publicado en Physical Review Letters. Una estación de trabajo es ordenador más poderoso que el tuyo, pero mucho menos que un superordenador. Sus autores creen que se podrían simular con éxito modelos de Ising con 127 espines en un superordenador con su algoritmo. Supongo que así será (ya lo veremos cuando se publique, si se publica). Para lograr la ventaja cuántica hay que usar problemas con mucha más aleatoriedad en las conexiones entre cúbits (como el que usó en el ordenador cuántico Sycamore de Google, LCMF, 23 sep 2019); pero dichos algoritmos son inútiles (salvo para generar números aleatorios, problemas para los que hay soluciones de mucho menor coste). En mi opinión, la ventaja cuántica aún no se ha demostrado para un problema con utilidad práctica.

En resumen, estos artículos son muy interesantes, pero debemos contextualizar sus resultados. Ahora mismo, casi cualquier cosa que se implemente en un ordenador cuántico de muchos cúbits se puede publicar. Aún así, afirmar que dichos algoritmos resuelven un problema práctico útil es otra cosa muy diferente; en el campo de la computación cuántica pueden ser considerados «útiles» entre comillas. Pero estos nuevos resultados generarán múltiples intentos de simulación usando ordenadores clásicos; casi seguro que lograrán reproducirlos sin problemas. Se necesitan ordenadores cuánticos con miles de cúbits para que la utilidad de estas simulaciones para los físicos especializados en modelos de espines sea inapelable. Tiempo al tiempo.

Referencias:

LA CIENCIA DE LA MULA FRANCIS

EL BLOG DE FRANCISCO R. VILLATORO